نانولیزر لیزری است که ابعادی در مقیاس نانو دارد و به دستگاهی ریز/نانو اطلاق میشود که میتواند با نور یا تحریک الکتریکی نانوسیمها یا سایر نانومواد که به عنوان تشدیدگر عمل میکنند ، نور ساطع کند . یک ویژگی استاندارد نانولیزرها شامل محصور کردن نور آنها در مقیاسی است که به حد پراش نور نزدیک یا سرکوب میشود . این لیزرهای کوچک را میتوان به سرعت مدوله کرد و در ترکیب با ردپای کوچک آنها، آنها را به کاندیدای ایدهآل برای محاسبات نوری روی تراشه تبدیل میکند .
تاریخچه
آلبرت اینشتین در سال 1916 انتشار تحریک شده را پیشنهاد کرد ، [1] [ 2] که به اولین نمایش لیزر در سال 1961 کمک کرد . مصرف انرژی در تمام مدت از آنجایی که مردم در دهه 1990 متوجه شدند که نور برهمکنشهای متفاوتی با ماده در مقیاس نانو دارد، پیشرفت قابل توجهی برای دستیابی به کوچکسازی لیزرها و افزایش راندمان تبدیل توان حاصل شده است. انواع مختلفی از نانولیزرها در دهه های گذشته توسعه یافته اند.
در دهه 1990، برخی از طرحهای جالب لیزر میکرودیسک [4] [5] و لیزر کریستال فوتونی [6] [7] نشان داده شد که اندازه حفره یا حجم انرژی با قطرهای میکرو/نانو و نزدیک شدن به حد پراش نور دارند. رفتار نورتابی نانوسیمهای ZnO تودهای برای اولین بار در سال 2001 توسط پروفسور Peidong Yang از دانشگاه کالیفرنیا، برکلی گزارش شد و دری را برای مطالعه نانولیزرهای نانوسیمی باز کرد . [8] این طرحها هنوز از حد پراش تجاوز نمیکنند تا زمانی که لیزرهای پلاسمونیک یا اسپاسرها نشان داده شوند.
دیوید جی برگمن و مارک استاکمن برای اولین بار امواج پلاسمون سطحی تقویت شده را با گسیل تحریک شده پیشنهاد کردند و اصطلاح اسپاسر را به عنوان "تقویت پلاسمون سطحی با انتشار تحریک شده تشعشع" در سال 2003 ابداع کردند. [9] [10] تا سال 2009، نانولیزرهای پلاسمونی یا اسپاسرها اولین بار به صورت تجربی به دست آمد، [11] [12] [13] که در آن زمان به عنوان کوچکترین نانولیزرها در نظر گرفته می شد.
نانولیزرها در حالی که شباهتهای زیادی با لیزرهای استاندارد دارند، ویژگیها و تفاوتهای منحصربهفرد زیادی را نسبت به لیزرهای معمولی حفظ میکنند، زیرا نور به طور متفاوتی با ماده در مقیاس نانو تعامل دارد.
مکانیسم
مشابه لیزرهای معمولی، نانولیزرها نیز بر اساس گسیل تحریک شده که توسط انیشتین پیشنهاد شده بود، هستند. [1] [2] [3] تفاوت اصلی بین نانولیزر و نمونههای معمولی در مکانیسم، محصور شدن نور است. تشدید کننده یا حفره نقش مهمی در انتخاب نور با فرکانس معین و هم جهت با اولویت ترین تقویت کننده و سرکوب نور دیگر برای رسیدن به محصور شدن نور دارد. برای لیزرهای معمولی از حفره Fabry-Pérot با دو آینه بازتابی موازی استفاده می شود. در مورد نانوسیمها، نشان داده شد [15] که دو سر یک نانوسیم که بهعنوان پراکنده عمل میکنند، به جای دو آینه موازی در مورد حفره Fabry-Pérot، مکانیسم بازخوردی را برای لیزرهای نانوسیمی فراهم میکنند. در این حالت، نور می تواند حداکثر به نصف طول موج خود محدود شود و چنین حدی حد پراش نور در نظر گرفته می شود. [16] برای نزدیک شدن یا کاهش حد پراش نور، یکی از راهها بهبود انعکاس محیط بهره است ، مانند استفاده از گپ فوتونیک و نانوسیمها. یکی دیگر از راههای موثر برای فراتر رفتن از حد پراش، تبدیل نور به پلاسمونهای سطحی در فلزات نانوساختاری برای تقویت در حفره است. [14] [17] اخیراً، مکانیسمهای جدیدی از محصور کردن نور قوی برای نانولیزرها از جمله تقارن برابری-زمان، [18] عایقهای توپولوژیکی فوتونیک، [19] [20] و حالتهای محدود در پیوستار [21] پیشنهاد شدهاند.
خواص
در مقایسه با لیزرهای معمولی، نانولیزرها خواص و قابلیتهای متمایزی از خود نشان میدهند. بزرگترین مزیت نانولیزرها حجم فیزیکی بسیار کوچک آنها برای بهبود بازده انرژی، کاهش آستانه لیزر و دستیابی به سرعت مدولاسیون بالا است. [22] [23] [24]
انواع
لیزر میکرودیسک
لیزر میکرودیسک یک لیزر بسیار کوچک است که از یک دیسک با ساختارهای چاه کوانتومی ساخته شده در آن تشکیل شده است. ابعاد آن می تواند در مقیاس میکرو یا در مقیاس نانو وجود داشته باشد. لیزرهای میکرودیسک از یک حفره تشدید حالت پچ پچ استفاده می کنند . [4] [5] [26] نور در حفره در اطراف محیط دیسک حرکت میکند و بازتاب داخلی کل فوتونها میتواند منجر به محصور شدن نور قوی و یک فاکتور با کیفیت بالا شود، که به معنای توانایی قدرتمند ریزحفره برای ذخیرهسازی است. انرژی فوتون های جفت شده در حفره.
لیزر کریستال فوتونیک
لیزرهای کریستال فوتونیک از ساختارهای دی الکتریک دوره ای با ضرایب شکست مختلف استفاده می کنند. نور را می توان با استفاده از یک ریزحفره بلور فوتونی محدود کرد. در مواد دی الکتریک، توزیع فضایی منظمی وجود دارد. هنگامی که نقصی در ساختار تناوبی وجود دارد، ساختار بلوری فوتونیک دو بعدی یا سه بعدی، نور را در فضای حد پراش محدود می کند و پدیده تشدید فانو را ایجاد می کند ، که به معنای فاکتور با کیفیت بالا با محصور شدن نور قوی است. برای لیزر ویژگی اساسی بلورهای فوتونی شکاف باند فوتونی است، یعنی نوری که فرکانس آن در شکاف باند فوتونیک قرار میگیرد نمیتواند در ساختار بلوری منتشر شود، در نتیجه بازتابی بالایی برای نور فرودی و محدود شدن شدید نور به حجم کم ایجاد میکند. مقیاس طول موج [6] [13] [27] ظاهر کریستال های فوتونی باعث می شود که انتشار خود به خود در شکاف فوتون کاملاً سرکوب شود. اما هزینه بالای کریستال فوتونیک مانع توسعه و گسترش کاربردهای لیزرهای کریستال فوتونیک می شود.
لیزر نانوسیم
لیزرهای نانوسیم نیمه هادی ساختاری شبه یک بعدی دارند که قطر آن از چند نانومتر تا چند صد نانومتر و طول آن از صدها نانومتر تا چند میکرون متغیر است. پهنای نانوسیمها به اندازهای بزرگ است که اثر اندازه کوانتومی را نادیده میگیرد، اما آنها موجبرهای یک بعدی با کیفیت با سطح مقطع استوانهای، مستطیلی، مثلثی و شش ضلعی هستند. ساختار شبه یک بعدی و بازخورد بالایی که توسط پراکندگی نور در انتهای نانوسیم ارائه می شود [29]
باعث می شود که دارای موجبر نوری خوب و توانایی محصور کردن نور باشد. لیزرهای نانوسیمی از نظر مکانیسم شبیه به حفره Fabry-Pérot هستند ، اما در ضرایب بازتاب کمی متفاوت هستند [30] [31] بازتاب بالای نانوسیم و وجههای صاف سیم، یک حفره تشدید خوبی را تشکیل میدهند که در آن فوتونها را میتوان بین این دو متصل کرد. انتهای نانوسیم برای محدود کردن انرژی نور به جهت محوری نانوسیم، بنابراین شرایط تشکیل لیزر را برآورده می کند. [8] [32] [33] [34] نانوسیمهای چند ضلعی میتوانند یک حفره تقریباً دایرهای در مقطع عرضی ایجاد کنند که از حالت Whispering-gallery پشتیبانی میکند.
نانولیزر پلاسمونیک
نانولیزرهای مبتنی بر پلاسمونهای سطحی به عنوان نانولیزرهای پلاسمونیک شناخته میشوند که اندازه آنها بسیار بیشتر از حد پراش نور است. اگر یک نانولیزر پلاسمونیک سه بعدی نانوسکوپی باشد، به آن اسپاسر نیز می گویند که کوچکترین اندازه حفره و اندازه حالت شناخته شده است. طراحی نانولیزر پلاسمونیک در حال حاضر به یکی از موثرترین روش های فناوری برای کوچک سازی لیزر تبدیل شده است. [35] کمی متفاوت از لیزرهای معمولی، یک پیکربندی معمولی از نانولیزر پلاسمونیک شامل فرآیند انتقال انرژی برای تبدیل فوتون ها به پلاسمون های سطحی است. [10] در نانولیزر پلاسمونیک یا اسپاسر، اکسایتون دیگر فوتون نیست، بلکه پلاریتون پلاسمون سطحی است . پلاسمونهای سطحی نوسانات جمعی الکترونهای آزاد روی سطوح فلزی تحت تأثیر میدانهای الکترومغناطیسی خارجی هستند . [14] [17] با توجه به تظاهرات آنها، حالت حفره در نانولیزرهای پلاسمونیک را می توان به پلاریتون های پلاسمون سطحی در حال انتشار (SPPs) و پلاسمون های سطح موضعی غیر انتشاری (LSPs) تقسیم کرد.
SPPها امواج الکترومغناطیسی هستند که در امتداد سطح مشترک بین فلز و محیط منتشر می شوند و شدت آنها به تدریج در جهت عمود بر رابط انتشار کاهش می یابد. در سال 2008، اولتون به طور تجربی یک لیزر نانوسیم پلاسما متشکل از یک لایه دی الکتریک نازک با انعکاس کم در حال رشد روی سطح فلز و یک لایه افزایش با یک نانوسیم نیمه هادی با ضریب شکست بالا را تایید کرد . [12] در این ساختار، میدان الکترومغناطیسی را می توان از لایه فلزی به لایه شکاف میانی منتقل کرد، به طوری که انرژی حالت بسیار متمرکز است، در نتیجه اتلاف انرژی در فلز را تا حد زیادی کاهش می دهد.
حالت LSP در انواع نانوساختارهای فلزی مختلف مانند نانوذرات فلزی (نانوکره ها، نانومیله ها، نانومکعب ها و غیره) و آرایه هایی از نانوذرات وجود دارد. [35] برخلاف پلاریتونهای پلاسمون سطحی در حال انتشار، پلاسمون سطح موضعی در امتداد سطح منتشر نمیشود، اما در نانوساختار به شکل امواج ایستاده به جلو و عقب نوسان میکند. هنگامی که نور به سطح نانوذرات فلزی برخورد می کند، باعث جابجایی واقعی بار سطحی نسبت به یون ها می شود. جاذبه بین الکترون ها و یون ها امکان نوسان ابر الکترود و تشکیل سطح محلی از اگزایمر قطبش را فراهم می کند. [36] نوسان الکترون ها توسط مرزهای هندسی نانوذرات فلزی مختلف تعیین می شود. هنگامی که فرکانس تشدید آن با میدان الکترومغناطیسی فرودی سازگار باشد، تشدید پلاسمون سطح موضعی را تشکیل می دهد. در سال 2009، Mikhail A. Noginov از دانشگاه ایالتی نورفولک در ایالات متحده با موفقیت نانولیزر مبتنی بر LSPs را برای اولین بار تأیید کرد. [11] نانولیزر در این مقاله از یک هسته طلا که حالت پلاسمون را ارائه میکند و یک دی اکسید سیلیکون دوپ شده با رنگ OG-488 که محیط افزایش را فراهم میکند، تشکیل شده است. قطر هسته طلا 14 نانومتر، ضخامت لایه سیلیکا 15 نانومتر و قطر کل دستگاه تنها 44 نانومتر بود که کوچکترین نانولیزر در آن زمان بود.
انواع جدید نانولیزر
علاوه بر این، انواع جدیدی از نانولیزرها در سال های اخیر برای نزدیک شدن به حد پراش توسعه یافته اند. تقارن زمان برابری به تعادل سود و زیان نوری در یک سیستم حفره جفت شده مربوط می شود. هنگامی که کنتراست افزایش-از دست دادن و ثابت جفت بین دو حفره یکسان و نزدیک کنترل می شود، انتقال فاز حالت های لیزر در یک نقطه استثنایی رخ می دهد. [37] حالت های محدود در لیزر پیوسته نور را در یک سیستم باز از طریق حذف حالت های تشعشع از طریق تداخل مخرب بین حالت های تشدید محدود می کند. [13] [21] لیزر عایق توپولوژیکی فوتونیک مبتنی بر حالت نوری عایقهای توپولوژیکی است که در آن حالتهای توپولوژیکی در داخل مرزهای حفره محدود میشود و میتوان از آنها برای تشکیل لیزر استفاده کرد. [38] همه آن انواع جدید نانولیزرها فاکتور کیفیت بالایی دارند و میتوانند به اندازه حفره و اندازه حالت نزدیک به حد پراش نور دست یابند.
برنامه های کاربردی
با توجه به قابلیتهای منحصربهفرد از جمله آستانه لیزر پایین، راندمان انرژی بالا و سرعت مدولاسیون بالا، نانولیزرها پتانسیلهای زیادی برای کاربردهای عملی در زمینههای مشخصه مواد ، اتصالات نوری یکپارچه و سنجش از خود نشان میدهند.
نانولیزرها برای شناسایی مواد
میدانهای نوری شدید چنین لیزری، اثر افزایشی را در اپتیک غیرخطی یا پراکندگی رامان تقویتشده سطحی ( SERS ) ممکن میسازد. [39] نانولیزرهای نانوسیمی می توانند قادر به تشخیص نوری در مقیاس یک مولکول با وضوح بالا و مدولاسیون فوق سریع باشند.
نانولیزر برای اتصالات نوری یکپارچه
اینترنت با سرعت بسیار بالا با مصرف انرژی زیاد برای ارتباطات داده در حال توسعه است . راندمان انرژی بالای نانولیزرها نقش مهمی در کاهش مصرف انرژی برای جامعه آینده دارد. [40] [41]
نانولیزر برای سنجش
حسگرهای نانولیزر پلاسمونیک اخیراً نشان داده شده اند که می توانند مولکول های خاصی را در هوا شناسایی کرده و برای حسگرهای زیستی نوری استفاده شوند . مولکولها میتوانند سطح نانوذرات فلزی را اصلاح کنند و بر سرعت نوترکیب سطحی محیط افزایش یک نانولیزر پلاسمونیک تأثیر بگذارند، که به مکانیسم سنجش نانولیزرهای پلاسمونیک کمک میکند. [23] [42]
چالش ها
اگرچه نانولیزرها پتانسیل زیادی از خود نشان دادهاند، اما هنوز چالشهایی برای استفاده در مقیاس بزرگ از نانولیزرها وجود دارد، به عنوان مثال، نانولیزرهای تزریقی الکتریکی، مهندسی پیکربندی حفره و بهبود کیفیت فلزات. [23] [43] برای نانولیزرها، تحقق عملیات تزریق الکتریکی یا پمپاژ شده در دمای اتاق گامی کلیدی در جهت کاربرد عملی آن است. با این حال، بیشتر نانولیزرها به صورت نوری پمپ میشوند و در حال حاضر ساخت نانولیزرهای تزریقی الکتریکی هنوز یک چالش فنی اصلی است. [43] تنها چند مطالعه نانولیزرهای الکتریکی تزریقی را گزارش کردهاند. علاوه بر این، تحقق مهندسی پیکربندی حفره و بهبود کیفیت فلز، که برای برآورده کردن نیاز با کارایی بالا نانولیزرها و دستیابی به کاربردهای آنها حیاتی هستند، همچنان یک چالش باقی میماند. [44] اخیراً، آرایههای نانولیزر پتانسیل زیادی برای افزایش بازده توان و تسریع سرعت مدولاسیون نشان میدهند. [45]
^ فری بادی، ماری. "آنهایی که باید تماشا کنید: نانولیزرها در حال پیشرفت هستند - و به سرعت". www.photonics.com . بازیابی شده در 2021-03-03 .
^ Shomroni، Itay (2009-08-02)، انگلیسی: این یک تصویر SEM از یک تشدید کننده میکرودیسک با قطر حدود 40 میکرومتر است، برای ایجاد یک توروئید باید جریان مجدد CO2 وجود داشته باشد. بعداً می توان از آن به عنوان یک تشدید کننده حالت های گالری نجوا نوری استفاده کرد. ، بازیابی شده در 02-03-2021
^ لوی، AFJ (1994). "لیزرهای میکرودیسک". الکترونیک حالت جامد . 37 (4): 1297–1302. Bibcode :1994SSEle..37.1297L. doi :10.1016/0038-1101(94)90412-X. ISSN 0038-1101.
↑ عوض، ایهاب (اکتبر 2021). یک نانولیزر جدید باعث افزایش فراماده. اپتیک و فناوری لیزر 142 : 107202. Bibcode :2021OptLT.14207202A. doi :10.1016/j.optlastec.2021.107202.
^ بنیاد، علوم ملی (2009-07-15)، لیزرهای نانوسیمی در آزمایشگاه Peidong Yang از دانشگاه کالیفرنیا، برکلی در حال توسعه هستند. یانگ برنده جایزه بنیاد ملی علوم آلن تی واترمن در سال 2007 است. در 15 می 2007، یانگ و دیگر متخصصان برجسته علم و مهندسی نانو در یک برنامه فراخوانی برای برجسته کردن آخرین پیشرفتهای فناوری نانو شرکت کردند. برای گوش دادن به برنامه، به www.nsf.gov/news/news_summ.jsp?cntn_id=108969 ، بازیابی شده در 02-03-2021 مراجعه کنید.
^ ماسلوف، AV; نینگ، CZ (2003). "بازتاب حالت های هدایت شونده در لیزر نانوسیم نیمه هادی". نامه های فیزیک کاربردی . 83 (8): 1237-1239. doi :10.1063/1.1599037.
↑ بهاری، بابک؛ ندائو، عبدالله؛ والینی، فیلیپه؛ عاملی، عبدالکریم ال. فاینمن، یشایاهو؛ کانته، بوباکار (2017). "لیزینگ غیر متقابل در حفره های توپولوژیکی هندسه های دلخواه". علم . 358 (6363): 636-640. Bibcode :2017Sci...358..636B. doi : 10.1126/science.aao4551 . ISSN 0036-8075. PMID 29025992.
^ انکر، جفری ن. هال، دبلیو پیج؛ لیاندرس، اولگا؛ شاه، نیلام سی. ژائو، جینگ؛ ون دوین، ریچارد پی (2008). "بیوسنینگ با نانوحسگرهای پلاسمونیک". مواد طبیعی 7 (6): 442-453. Bibcode :2008NatMa...7..442A. doi : 10.1038/nmat2162. ISSN 1476-4660. PMID 18497851.
^ لی، نینگ؛ لیو، که؛ سورجر، ولکر جی. سادانا، دوندرا ک. (2015). "Monolithic III-V در ساختار نانولیزر پلاسمونیک سیلیکونی برای اتصالات نوری". گزارش های علمی 5 (1): 14067. Bibcode :2015NatSR...514067L. doi :10.1038/srep14067. ISSN 2045-2322. PMC 4570205 . PMID 26369698.
↑ رومیرا، بی. Fiore, A. (2020). "محدودیت های فیزیکی نانو ال ای دی ها و نانولیزرها برای ارتباطات نوری". مجموعه مقالات IEEE . 108 (5): 735-748. arXiv : 2003.07918 . doi :10.1109/JPROC.2019.2912293. ISSN 1558-2256. S2CID 181795483.